《絕熱過程與等溫可逆過程的比較學(xué)習(xí)教案》由會員分享，可在線閱讀，更多相關(guān)《絕熱過程與等溫可逆過程的比較學(xué)習(xí)教案（9頁珍藏版）》請?jiān)谘b配圖網(wǎng)上搜索。
1、會計(jì)學(xué)1絕熱過程與等溫可逆過程的比較絕熱過程與等溫可逆過程的比較第一頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。對于不可逆的絕熱過程，上述對于不可逆的絕熱過程，上述 “過程方程過程方程” 不能適用。但下式仍然成立：不能適用。但下式仍然成立： dU = W ( 絕熱過程絕熱過程 ) U = We ( 絕熱過程絕熱過程 , Wf = 0 )KpVKpT 1KTV1為理想氣體在W= 0條件下的絕熱可逆過程中的過程方程式。第1頁/共9頁第二頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。 例題例題- 8 得出的結(jié)論得出的結(jié)論: 與絕熱可逆比較，抗恒外壓不可逆絕熱膨脹與絕熱可逆比較，抗恒外壓不可逆絕熱膨脹做功較小，內(nèi)能損失
2、較少，終了溫度也就稍做功較小，內(nèi)能損失較少，終了溫度也就稍高些。高些。第2頁/共9頁第三頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。推論：推論：對于壓縮過程，也有對應(yīng)的推論，可自己推導(dǎo)分析。對于壓縮過程，也有對應(yīng)的推論，可自己推導(dǎo)分析。(圖圖b)第3頁/共9頁第四頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。 經(jīng)過一個抗恒外壓的不可逆絕熱膨脹，若達(dá)到與可逆絕熱膨經(jīng)過一個抗恒外壓的不可逆絕熱膨脹，若達(dá)到與可逆絕熱膨脹相同體積（圖脹相同體積（圖b）的終態(tài)，則系統(tǒng)做功較絕熱可逆少，內(nèi)）的終態(tài)，則系統(tǒng)做功較絕熱可逆少，內(nèi)能損失少，終態(tài)溫度也較高些；但比（相同終態(tài)體積）的能損失少，終態(tài)溫度也較高些；但比（相同終態(tài)體積）的
3、恒溫可逆過程的終態(tài)溫度低恒溫可逆過程的終態(tài)溫度低。第4頁/共9頁第五頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。圖中用圖中用 “ ” 表其終態(tài)，顯然不可逆絕熱膨脹之（平衡）終態(tài)表其終態(tài)，顯然不可逆絕熱膨脹之（平衡）終態(tài)溫度介于絕熱可逆膨脹和恒溫可逆膨脹之間（離原點(diǎn)越遠(yuǎn)，溫度介于絕熱可逆膨脹和恒溫可逆膨脹之間（離原點(diǎn)越遠(yuǎn)，系統(tǒng)溫度越高）。系統(tǒng)溫度越高）。第5頁/共9頁第六頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。 對于不可逆過程，不能用實(shí)線在狀態(tài)圖上表示過程。對于不可逆過程，不能用實(shí)線在狀態(tài)圖上表示過程。 因?yàn)闋顟B(tài)圖上實(shí)線上的每一點(diǎn)都表示系統(tǒng)的某一熱力學(xué)平衡狀態(tài)；因?yàn)闋顟B(tài)圖上實(shí)線上的每一點(diǎn)都表示系統(tǒng)的某一熱力
4、學(xué)平衡狀態(tài)； 而不可逆過程進(jìn)行中（除起始和終了平衡狀態(tài)外）系統(tǒng)處于熱力學(xué)而不可逆過程進(jìn)行中（除起始和終了平衡狀態(tài)外）系統(tǒng)處于熱力學(xué)非平衡態(tài)，故在此只能用虛線表示。非平衡態(tài)，故在此只能用虛線表示。第6頁/共9頁第七頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。(不可逆不可逆) 絕熱壓縮過程曲線在狀態(tài)空間中的位置：絕熱壓縮過程曲線在狀態(tài)空間中的位置：若抗恒外壓若抗恒外壓 ( P外外= P2) 不可逆絕熱壓縮到相同體積不可逆絕熱壓縮到相同體積 (圖圖b)，由于環(huán)境作功較絕熱可逆大，即內(nèi)能增加較大，由于環(huán)境作功較絕熱可逆大，即內(nèi)能增加較大，所以所以終態(tài)溫度終態(tài)溫度較絕熱可逆終態(tài)高。較絕熱可逆終態(tài)高。 第7頁/共9頁第八頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。結(jié)論結(jié)論:第8頁/共9頁第九頁，編輯于星期二：二十二點(diǎn) 十八分。
絕熱過程與等溫可逆過程的比較學(xué)習(xí)教案
